დნობის სქემა. ჭურჭელში წყლის გაციების სიჩქარის შესწავლა მყარიდან თხევად მდგომარეობაში.

იგივე ნივთიერებაში რეალური სამყაროგარემო პირობებიდან გამომდინარე, ის შეიძლება იყოს სხვადასხვა მდგომარეობაში. მაგალითად, წყალი შეიძლება იყოს სითხის სახით, მყარის იდეით - ყინული, გაზის სახით - წყლის ორთქლი.

• ამ მდგომარეობებს მატერიის საერთო მდგომარეობას უწოდებენ.

აგრეგაციის სხვადასხვა მდგომარეობაში მყოფი ნივთიერების მოლეკულები არ განსხვავდება ერთმანეთისგან. აგრეგაციის სპეციფიკური მდგომარეობა განისაზღვრება მოლეკულების მდებარეობით, აგრეთვე მათი მოძრაობისა და ერთმანეთთან ურთიერთქმედების ხასიათით.

გაზი - მოლეკულებს შორის მანძილი გაცილებით მეტია, ვიდრე თავად მოლეკულების ზომა. თხევადი და მყარი მოლეკულები ერთმანეთთან საკმაოდ ახლოს მდებარეობს. მყარ სხეულებში ის კიდევ უფრო ახლოსაა.

სხეულის აგრეგაციის მდგომარეობის შესაცვლელად,მას სჭირდება გარკვეული ენერგიის გადაცემა. მაგალითად, წყლის ორთქლად გადაქცევისთვის, ის უნდა გაცხელდეს, რომ ორთქლი კვლავ გახდეს წყალი, მან უნდა დატოვოს ენერგია.

მყარიდან თხევადზე გადასვლა

ნივთიერების გადასვლას მყარიდან თხევადში ეწოდება დნობა. იმისათვის, რომ სხეულმა დნობა დაიწყოს, ის გარკვეულ ტემპერატურამდე უნდა გაცხელდეს. ტემპერატურა, რომელზეც ნივთიერება დნება არის ეწოდება ნივთიერების დნობის წერტილი.

თითოეულ ნივთიერებას აქვს საკუთარი დნობის წერტილი. ზოგიერთი სხეულისთვის ის ძალიან დაბალია, მაგალითად, ყინულისთვის. და ზოგიერთ სხეულს აქვს ძალიან მაღალი დნობის წერტილი, მაგალითად, რკინა. ზოგადად, კრისტალური სხეულის დნობა რთული პროცესია.

ყინულის დნობის გრაფიკი

ქვემოთ მოყვანილი სურათი გვიჩვენებს კრისტალური სხეულის, ამ შემთხვევაში ყინულის დნობის გრაფიკს.

• გრაფიკზე ნაჩვენებია ყინულის ტემპერატურის დამოკიდებულება მისი გაცხელების დროზე. ტემპერატურა ნაჩვენებია ვერტიკალურ ღერძზე, ხოლო დრო ნაჩვენებია ჰორიზონტალურ ღერძზე.

გრაფიკიდან, რომ თავდაპირველად ყინულის ტემპერატურა იყო -20 გრადუსი. შემდეგ დაიწყეს მისი გათბობა. ტემპერატურამ მატება დაიწყო. სექცია AB არის განყოფილება, სადაც ყინული თბება. დროთა განმავლობაში ტემპერატურა 0 გრადუსამდე გაიზარდა. ეს ტემპერატურა ითვლება ყინულის დნობის წერტილად. ამ ტემპერატურაზე ყინულმა დნობა დაიწყო, მაგრამ მისმა ტემპერატურამ შეწყვიტა მატება, თუმცა ყინულიც აგრძელებდა გაცხელებას. დნობის ფართობი შეესაბამება BC ფართობს გრაფიკზე.

შემდეგ, როდესაც მთელი ყინული დნება და სითხეში გადაიქცა, წყლის ტემპერატურამ კვლავ დაიწყო მატება. ეს ნაჩვენებია გრაფიკზე C სხივით. ანუ დავასკვნით, რომ დნობის დროს სხეულის ტემპერატურა არ იცვლება, მთელი შემომავალი ენერგია დნობისკენ მიდის.

(სითხეში გადაცემული სითბოს რაოდენობა გაცხელებისას)

1. სითხის გარკვეულ ტემპერატურაზე გაცხელების დროის გაზომვისა და სითხის ტემპერატურის შეცვლის შედეგების მიღებისა და დამუშავების მოქმედებების სისტემა:

1) შეამოწმეთ საჭიროა თუ არა ცვლილების შეტანა; თუ კი, მაშინ შეიტანეთ შესწორება;

2) დაადგინეთ მოცემული სიდიდის რამდენი გაზომვაა საჭირო;

3) ცხრილის მომზადება დაკვირვების შედეგების ჩასაწერად და დასამუშავებლად;

4) გააკეთეთ მოცემული რაოდენობის გაზომვების კომპლექტური რაოდენობა; დაკვირვების შედეგების ჩაწერა ცხრილში;

5) იპოვეთ რაოდენობის გაზომილი მნიშვნელობა, როგორც ინდივიდუალური დაკვირვების შედეგების არითმეტიკული საშუალო, სათადარიგო ციფრის წესის გათვალისწინებით:

6) გამოთვალეთ ინდივიდუალური გაზომვების შედეგების აბსოლუტური გადახრები საშუალოდან:

7) იპოვნეთ შემთხვევითი შეცდომა;

8) იპოვნეთ ინსტრუმენტული შეცდომა;

9) იპოვნეთ კითხვის შეცდომა;

10) იპოვნეთ გაანგარიშების შეცდომა;

11) იპოვეთ მთლიანი აბსოლუტური შეცდომა;

12) ჩაწერეთ შედეგი მთლიანი აბსოლუტური შეცდომის მითითებით.

2. მოქმედებების სისტემა Δ დამოკიდებულების გრაფიკის ასაგებად ტ = ვ(Δ τ ):

1) კოორდინატთა ღერძების დახატვა; აბსცისის ღერძი აღინიშნება Δ τ , თან, და ორდინატთა ღერძი არის Δ ტ, 0 C;

2) შეარჩიეთ სასწორები თითოეული ღერძისთვის და მონიშნეთ სასწორები ცულებზე;

3) ასახავს Δ მნიშვნელობების ინტერვალებს τ და Δ ტყოველი გამოცდილებისთვის;

4) დახაზეთ გლუვი ხაზი ისე, რომ ის გადის ინტერვალებში.

3. OG No1 – წყალიმასით 100 გ საწყის ტემპერატურაზე 18 0 C:

1) ტემპერატურის გასაზომად გამოვიყენებთ თერმომეტრს მასშტაბით 100 0 C-მდე; გათბობის დროის გასაზომად ჩვენ გამოვიყენებთ სამოცდამეორე მექანიკურ წამზომს. ეს ინსტრუმენტები არ საჭიროებს კორექტირებას;

2) გათბობის დროის ფიქსირებულ ტემპერატურაზე გაზომვისას შესაძლებელია შემთხვევითი შეცდომები. ამიტომ, ჩვენ განვახორციელებთ დროის ინტერვალების 5 გაზომვას იმავე ტემპერატურაზე გაცხელებისას (გამოთვლებში ეს გააორმაგებს შემთხვევით შეცდომას). ტემპერატურის გაზომვისას შემთხვევითი შეცდომები არ იქნა ნაპოვნი. აქედან გამომდინარე, ჩვენ ვივარაუდებთ, რომ აბსოლუტური შეცდომაა განსაზღვრაში ტ, 0 C უდრის გამოყენებული თერმომეტრის ინსტრუმენტულ შეცდომას, ანუ მასშტაბის გაყოფის ფასს 2 0 C (ცხრილი 3);

3) შექმენით ცხრილი გაზომვის შედეგების ჩაწერისა და დამუშავებისთვის:

გამოცდილება არა.
Δt, 0 C	18 ± 2	25 ± 2	40 ± 2	55 ± 2	70 ± 2	85 ± 2	100 ± 2
τ 1, s		29,0	80,0	145,0	210,0	270,0	325,0
t 2, s		25,0	90,0	147,0	205,0	265,0	327,0
t 3, s		30,0	85,0	150,0	210,0	269,0	330,0
t 4, s		27,0	89,0	143,0	202,0	272,0	330,0
t 5, s		26,0	87,0	149,0	207,0	269,0	329,0
t საშუალო, ს		27,4	86,2	146,8	206,8	269,0	328,2

4) გაზომვების შედეგები შეტანილია ცხრილში;

5) ყოველი გაზომვის საშუალო არითმეტიკული τ გამოთვლილი და მითითებულია ცხრილის ბოლო რიგში;

25 0 C ტემპერატურისთვის:

7) იპოვნეთ გაზომვის შემთხვევითი შეცდომა:

8) ყოველ შემთხვევაში ვპოულობთ წამზომის ინსტრუმენტულ შეცდომას მეორადი ხელით გაკეთებული სრული წრეების გათვალისწინებით (ანუ თუ ერთი სრული წრე იძლევა 1,5 წმ შეცდომას, მაშინ ნახევარი წრე იძლევა 0,75 წმ-ს, ხოლო 2,3 წრეები - 3,45 წმ) . პირველ ექსპერიმენტში Δ ტ და= 0,7 წმ;

9) ვიღებთ მექანიკური წამზომის დათვლის შეცდომას ერთი მასშტაბის გაყოფის ტოლი: Δ ტ ო= 1,0 წმ;

10) გაანგარიშების შეცდომა ამ შემთხვევაში არის ნული;

11) გამოთვალეთ მთლიანი აბსოლუტური შეცდომა:

Δ ტ = Δ t C + Δ ტ და + Δ t 0 + Δ ტბ= 4,44 + 0,7 + 1,0 + 0 = 6,14 წმ ≈ 6,1 წმ;

(აქ საბოლოო შედეგი დამრგვალებულია ერთ მნიშვნელოვან ფიგურამდე);

12) ჩაწერეთ გაზომვის შედეგი: ტ= (27,4 ± 6,1) წმ

6 ა) გამოთვალეთ ინდივიდუალური დაკვირვების შედეგების აბსოლუტური გადახრები საშუალოდან 40 0 C ტემპერატურისთვის:

Δ ტ და= 2.0 წმ;

ტ ო= 1,0 წმ;

Δ ტ = Δ t C + Δ ტ და + Δ t 0 + Δ ტბ= 8,88 + 2,0 + 1,0 + 0 = 11,88 წმ ≈ 11,9 წმ;

ტ= (86,2 ± 11,9) ს

55 0 C ტემპერატურისთვის:

Δ ტ და= 3,5 წმ;

ტ ო= 1,0 წმ;

Δ ტ = Δ t C + Δ ტ და + Δ t 0 + Δ ტბ= 6,72 + 3,5 + 1,0 + 0 = 11,22 წმ ≈ 11,2 წმ;

ტ= (146,8 ± 11,2) ს

70 0 C ტემპერატურისთვის:

Δ ტ და= 5.0 წმ;

ტ ო= 1,0 წმ;

Δ ტ= Δ t C + Δ ტ და + Δ t 0 + Δ ტბ= 7,92 + 5,0 + 1,0 + 0 = 13,92 წმ ≈ 13,9 წმ;

12 გ) ჩაწერეთ გაზომვის შედეგი: ტ= (206,8 ± 13,9) ს

85 0 C ტემპერატურისთვის:

Δ ტ და= 6,4 წმ;

9 დ) მექანიკური წამზომის დათვლის შეცდომა Δt o = 1,0 წმ;

Δt = Δt C + Δt და + Δt 0 + Δt B = 4,8 + 6,4 + 1,0 + 0 = 12,2 წმ;

ტ= (269.0 ± 12.2) ს

100 0 C ტემპერატურისთვის:

Δ ტ და= 8.0 წმ;

ტ ო= 1,0 წმ;

10 ე) გამოთვლის შეცდომა ამ შემთხვევაში არის ნული;

Δ ტ = Δ t C + Δ ტ და + Δ t 0 + Δ ტბ= 5,28 + 8,0 + 1,0 + 0 = 14,28 წმ ≈ 14,3 წმ;

ტ= (328.2 ± 14.3) ს.

გამოთვლის შედეგებს წარმოგიდგენთ ცხრილის სახით, რომელიც გვიჩვენებს განსხვავებებს თითოეულ ექსპერიმენტში საბოლოო და საწყის ტემპერატურასა და წყლის გაცხელების დროს შორის.

4. გამოვსახოთ წყლის ტემპერატურის ცვლილების დამოკიდებულება სითბოს რაოდენობაზე (გათბობის დრო) (სურ. 14). აგებისას ყველა შემთხვევაში მითითებულია დროის გაზომვის შეცდომის ინტერვალი. ხაზის სისქე შეესაბამება ტემპერატურის გაზომვის შეცდომას.

ბრინჯი. 14. წყლის ტემპერატურის ცვლილების გრაფიკი მისი გაცხელების დროის მიმართ

5. ვადგენთ, რომ ჩვენ მიერ მიღებული გრაფიკი მსგავსია პირდაპირი პროპორციულობის გრაფიკისა წ=kx. კოეფიციენტის მნიშვნელობა კამ შემთხვევაში გრაფიკიდან დადგენა რთული არ არის. ამიტომ, საბოლოოდ შეგვიძლია დავწეროთ Δ ტ= 0,25Δ τ . გამოსახული გრაფიკიდან შეგვიძლია დავასკვნათ, რომ წყლის ტემპერატურა პირდაპირპროპორციულია სითბოს რაოდენობასთან.

6. გაიმეორეთ ყველა გაზომვა OR No 2-ისთვის - მზესუმზირის ზეთი.
ცხრილის ბოლო სტრიქონი აჩვენებს საშუალო შედეგებს.

ტ, 0 C	18 ± 2	25 ± 2	40 ± 2	55 ± 2	70 ± 2	85 ± 2	100 ± 2
t 1, გ		10,0	38,0	60,0	88,0	110,0	136,0
t 2, გ		11,0	36,0	63,0	89,0	115,0	134,0
t 3, გ		10,0	37,0	62,0	85,0	112,0	140,0
t 4, გ		9,0	38,0	63,0	87,0	112,0	140,0
t 5, გ		12,0	35,0	60,0	87,0	114,0	139,0
t საშ, გ		10,4	36,8	61,6	87,2	112,6	137,8

6) გამოთვალეთ ინდივიდუალური დაკვირვების შედეგების აბსოლუტური გადახრების მოდულები საშუალოდან 25 0 C ტემპერატურისთვის:

1) იპოვნეთ გაზომვის შემთხვევითი შეცდომა:

2) წამზომის ინსტრუმენტულ შეცდომას ვპოულობთ თითოეულ შემთხვევაში ისევე, როგორც ექსპერიმენტების პირველ სერიაში. პირველ ექსპერიმენტში Δ ტ და= 0,3 წმ;

3) მექანიკური წამზომის დათვლის შეცდომა აღებულია ერთი მასშტაბის გაყოფის ტოლი: Δ ტ ო= 1,0 წმ;

4) გაანგარიშების შეცდომა ამ შემთხვევაში არის ნული;

5) გამოთვალეთ მთლიანი აბსოლუტური შეცდომა:

Δ ტ = Δ t C + Δ ტ და + Δ t 0 + Δ ტბ= 2,64 + 0,3 + 1,0 + 0 = 3,94 წმ ≈ 3,9 წმ;

6) ჩაწერეთ გაზომვის შედეგი: ტ= (10.4 ± 3.9) ს

6 ა) გამოვთვლით ინდივიდუალური დაკვირვების შედეგების აბსოლუტურ გადახრებს საშუალოდან 40 0 C ტემპერატურისთვის:

7 ა) ჩვენ ვპოულობთ შემთხვევით გაზომვის შეცდომას:

8 ა) წამზომის ინსტრუმენტული შეცდომა მეორე ექსპერიმენტში
Δ ტ და= 0,8 წმ;

9 ა) მექანიკური წამზომის ათვლის შეცდომა Δ ტ ო= 1,0 წმ;

10 ა) გამოთვლის შეცდომა ამ შემთხვევაში არის ნული;

11 ა) გამოთვალეთ მთლიანი აბსოლუტური შეცდომა:

Δ ტ = Δ t C + Δ ტ და + Δ t 0 + Δ ტბ= 3,12 + 0,8 + 1,0 + 0 = 4,92 წმ ≈ 4,9 წმ;

12 ა) ჩაწერეთ გაზომვის შედეგი: ტ= (36,8 ± 4,9) წმ

6 ბ) გამოთვალეთ ინდივიდუალური დაკვირვების შედეგების აბსოლუტური გადახრები საშუალოდან 55 0 C ტემპერატურისთვის:

7 ბ) ვპოულობთ შემთხვევით გაზომვის შეცდომას:

8 ბ) წამზომის ინსტრუმენტული შეცდომა ამ ექსპერიმენტში
Δ ტ და= 1,5 წმ;

9 ბ) მექანიკური წამზომის Δ თვლის შეცდომა ტ ო= 1,0 წმ;

10 ბ) გამოთვლის შეცდომა ამ შემთხვევაში არის ნული;

11 ბ) გამოთვალეთ მთლიანი აბსოლუტური შეცდომა:

Δ ტ = Δ t C + Δ ტ და + Δ t 0 + Δ ტბ= 3,84 + 1,5 + 1,0 + 0 = 6,34 წმ ≈ 6,3 წმ;

12 ბ) ჩაწერეთ გაზომვის შედეგი: ტ= (61,6 ± 6,3) წმ

6 გ) გამოთვალეთ ინდივიდუალური დაკვირვების შედეგების აბსოლუტური გადახრები საშუალოდან 70 0 C ტემპერატურისთვის:

7 გ) ვპოულობთ შემთხვევით გაზომვის შეცდომას:

8 გ) წამზომის ინსტრუმენტული შეცდომა ამ ექსპერიმენტში
Δ ტ და= 2,1 წმ;

9 გ) მექანიკური წამზომის Δ თვლის შეცდომა ტ ო= 1,0 წმ;

10 გ) გამოთვლის შეცდომა ამ შემთხვევაში არის ნული;

11 გ) გამოთვალეთ მთლიანი აბსოლუტური შეცდომა:

Δ ტ = Δ t C + Δ ტ და + Δ t 0 + Δ ტბ= 2,52 + 2,1 + 1,0 + 0 = 5,62 წმ ≈ 5,6 წმ;

12 გ) ჩაწერეთ გაზომვის შედეგი: t= (87,2 ± 5,6) წმ

6 დ) გამოთვალეთ ინდივიდუალური დაკვირვების შედეგების აბსოლუტური გადახრები საშუალოდან 85 0 C ტემპერატურისთვის:

7 დ) ვპოულობთ შემთხვევით გაზომვის შეცდომას:

8 დ) წამზომის ინსტრუმენტული შეცდომა ამ ექსპერიმენტში
Δ ტ და= 2,7 წმ;

9 დ) მექანიკური წამზომის თვლის შეცდომა Δ ტ ო= 1,0 წმ;

10 დ) გამოთვლის შეცდომა ამ შემთხვევაში არის ნული;

11 დ) გამოთვალეთ მთლიანი აბსოლუტური შეცდომა:

Δ ტ = Δ t C + Δ ტ და + Δ t 0 + Δ ტბ= 4,56 + 2,7 + 1,0 + 0 = 8,26 წმ ≈ 8,3;

12 დ) ჩაწერეთ გაზომვის შედეგი: ტ= (112,6 ± 8,3) ს

6 ე) გამოთვალეთ ინდივიდუალური დაკვირვების შედეგების აბსოლუტური გადახრები საშუალოდან 100 0 C ტემპერატურისთვის:

7 ე) ვპოულობთ შემთხვევით გაზომვის შეცდომას:

8 დ) წამზომის ინსტრუმენტული შეცდომა ამ ექსპერიმენტში
Δ ტ და= 3,4 წმ;

9 დ) მექანიკური წამზომის თვლის შეცდომა Δ ტ ო= 1,0 წმ;

10 ე) გამოთვლის შეცდომა ამ შემთხვევაში არის ნული.

11 ე) გამოთვალეთ მთლიანი აბსოლუტური შეცდომა:

Δ ტ = Δ t C + Δ ტ და + Δ t 0 + Δ ტბ= 5,28 + 3,4 + 1,0 + 0 = 9,68 წმ ≈ 9,7 წმ;

12 დ) ჩაწერეთ გაზომვის შედეგი: ტ= (137,8 ± 9,7) ს.

ჩვენ წარმოგიდგენთ გამოთვლის შედეგებს ცხრილის სახით, რომელიც გვიჩვენებს განსხვავებას თითოეულ ექსპერიმენტში საბოლოო და საწყის ტემპერატურასა და მზესუმზირის ზეთის გაცხელების დროს შორის.

7. დავხატოთ ზეთის ტემპერატურის ცვლილების დამოკიდებულება გაცხელების დროზე (სურ. 15). აგებისას ყველა შემთხვევაში მითითებულია დროის გაზომვის შეცდომის ინტერვალი. ხაზის სისქე შეესაბამება ტემპერატურის გაზომვის შეცდომას.

ბრინჯი. 15. წყლის ტემპერატურის ცვლილების გრაფიკი მისი გაცხელების დროის მიმართ

8. აგებული გრაფიკი პირდაპირპროპორციული გრაფიკის მსგავსია წ=kx. კოეფიციენტის მნიშვნელობა კამ შემთხვევაში გრაფიკიდან ძნელი მისახვედრი არ არის. ამიტომ, საბოლოოდ შეგვიძლია დავწეროთ Δ ტ= 0.6Δ τ .

გამოსახული გრაფიკიდან შეგვიძლია დავასკვნათ, რომ მზესუმზირის ზეთის ტემპერატურა პირდაპირპროპორციულია სითბოს რაოდენობასთან.

9. ჩვენ ვაყალიბებთ პასუხს PP-ზე: სითხის ტემპერატურა პირდაპირპროპორციულია სხეულის მიერ გაცხელებისას მიღებული სითბოს.

მაგალითი 3. PZ: დააყენეთ გამომავალი ძაბვის დამოკიდებულების ტიპი რეზისტორზე R nწრის AB განყოფილების ექვივალენტური წინააღმდეგობის მნიშვნელობაზე (პრობლემა მოგვარებულია ექსპერიმენტულ დაყენებაში, წრიული დიაგრამარომელიც ნაჩვენებია ნახ. 16).

ამ პრობლემის გადასაჭრელად თქვენ უნდა გააკეთოთ შემდეგი:

1. შექმენით მოქმედებების სისტემა მიკროსქემის მონაკვეთის ექვივალენტური წინაღობისა და დატვირთვაზე ძაბვის გაზომვის შედეგების მისაღებად და დასამუშავებლად. R n(იხ. პუნქტი 2.2.8 ან პუნქტი 2.2.9).

2. შექმენით მოქმედებების სისტემა გამომავალი ძაბვის (რეზისტორზე) დამოკიდებულების გამოსათვლელად R n) AB წრის მონაკვეთის ეკვივალენტური წინააღმდეგობისგან.

3. აირჩიეთ OP No. 1 – ტერიტორია გარკვეული მნიშვნელობით R n1და დაასრულეთ 1 და 2 ნაბიჯებით დაგეგმილი ყველა ქმედება.

4. შეარჩიეთ მათემატიკაში ცნობილი ფუნქციური დამოკიდებულება, რომლის გრაფიკი ექსპერიმენტული მრუდის მსგავსია.

5. ჩაწერეთ მათემატიკურად ეს ფუნქციური ურთიერთობა დატვირთვისთვის R n1და ჩამოაყალიბეთ მისთვის პასუხი მოცემულ შემეცნებით დავალებაზე.

6. აირჩიეთ OP No2 – თვითმფრინავის განყოფილება წინააღმდეგობის განსხვავებული მნიშვნელობით R n2და შეასრულეთ მოქმედებების იგივე სისტემა მასთან.

7. შეარჩიეთ მათემატიკაში ცნობილი ფუნქციური დამოკიდებულება, რომლის გრაფიკი ექსპერიმენტული მრუდის მსგავსია.

8. ჩაწერეთ წინააღმდეგობის ეს ფუნქციური ურთიერთობა მათემატიკურად R n2და ჩამოაყალიბეთ მისთვის პასუხი მოცემულ შემეცნებით ამოცანაზე.

9. განზოგადებული სახით ჩამოაყალიბეთ სიდიდეებს შორის ფუნქციური ურთიერთობა.

ანგარიში წინაღობაზე გამომავალი ძაბვის დამოკიდებულების ტიპის განსაზღვრის შესახებ R n AB წრის მონაკვეთის ექვივალენტური წინააღმდეგობისგან

(მოწოდებულია შემოკლებით)

დამოუკიდებელი ცვლადი არის მიკროსქემის AB განყოფილების ექვივალენტური წინააღმდეგობა, რომელიც იზომება მიკროსქემის A და B წერტილებთან დაკავშირებული ციფრული ვოლტმეტრის გამოყენებით. გაზომვები ჩატარდა 1000 Ohm-ის ლიმიტზე, ანუ გაზომვის სიზუსტე უდრის ყველაზე ნაკლებად მნიშვნელოვანი ციფრის მნიშვნელობას, რომელიც შეესაბამება ±1 Ohm-ს.

დამოკიდებული ცვლადი იყო გამომავალი ძაბვის მნიშვნელობა დატვირთვის წინააღმდეგობაზე (პუნქტები B და C). როგორც საზომი ინსტრუმენტიგამოყენებული ციფრული ვოლტმეტრიმეასედი ვოლტის მინიმალური გამონადენით.

ბრინჯი. 16. ექსპერიმენტული დაყენების დიაგრამა გამომავალი ძაბვის დამოკიდებულების ტიპის შესასწავლად ეკვივალენტური მიკროსქემის წინააღმდეგობის სიდიდეზე.

ექვივალენტური წინააღმდეგობა შეიცვალა კლავიშების Q 1, Q 2 და Q 3 გამოყენებით. მოხერხებულობისთვის, ჩვენ აღვნიშნავთ კლავიშის ჩართულ მდგომარეობას, როგორც "1", ხოლო გამორთვის მდგომარეობას, როგორც "0". ამ ჯაჭვში შესაძლებელია მხოლოდ 8 კომბინაცია.

თითოეული კომბინაციისთვის გამომავალი ძაბვა გაზომილი იყო 5-ჯერ.

კვლევის დროს მიღებული იქნა შემდეგი შედეგები:

გამოცდილების ნომერი	გასაღების სტატუსი	ექვივალენტური წინააღმდეგობა რ ეოჰ	გამომავალი ძაბვა, თქვენ გარეთ, IN
U 1, IN	U 2, IN	U 3, IN	U 4, IN	U 5, IN
Q 3 Q 2 Q 1
	0 0 0		0,00	0,00	0,00	0,00	0,00
	0 0 1	800 ± 1	1,36	1,35	1,37	1,37	1,36
	0 1 0	400 ± 1	2,66	2,67	2,65	2,67	2,68
	0 1 1	267 ± 1	4,00	4,03	4,03	4,01	4,03
	1 0 0	200 ± 1	5,35	5,37	5,36	5,33	5,34
	1 0 1	160 ± 1	6,70	6,72	6,73	6,70	6,72
	1 1 0	133 ± 1	8,05	8,10	8,05	8,00	8,10
	1 1 1	114 ± 1	9,37	9,36	9,37	9,36	9,35

ექსპერიმენტული მონაცემების დამუშავების შედეგები წარმოდგენილია შემდეგ ცხრილში:

№	Q 3 Q 2 Q 1	რ ე, ოჰ	U საშ, IN	U საშ. env. , IN	Δ U საშ, IN	Δ U და, IN	Δ U o, IN	Δ U in, IN	Δ უ, IN	უ, IN
	0 0 0		0,00	0,00	0,00	0,01	0,01	0,00	0,02	0,00±0,02
	0 0 1	800±1	1,362	1,36	0,0192	0,01	0,01	0,002	0,0412	1.36±0.04
	0 1 0	400±1	2,666	2,67	0,0264	0,01	0,01	0,004	0,0504	2.67±0.05
	0 1 1	267±1	4,02	4,02	0,036	0,01	0,01	0,00	0,056	4.02±0.06
	1 0 0	200±1	5,35	5,35	0,036	0,01	0,01	0,00	0,056	5.35±0.06
	1 0 1	160±1	6,714	6,71	0,0336	0,01	0,01	0,004	0,0576	6.71±0.06
	1 1 0	133±1	8,06	8,06	0,096	0,01	0,01	0,00	0,116	8,06±0,12
	1 1 1	114±1	9,362	9,36	0,0192	0,01	0,01	0,002	0,0412	9,36±0,04

ჩვენ გამოვსახავთ გამომავალი ძაბვის დამოკიდებულებას ექვივალენტური წინააღმდეგობის მნიშვნელობაზე უ = ვ(რ ე).

გრაფიკის დახატვისას, ხაზის სიგრძე შეესაბამება გაზომვის შეცდომა Δ უ, ინდივიდუალური თითოეული ექსპერიმენტისთვის (მაქსიმალური შეცდომა Δ უ= 0,116 ვ, რაც შეესაბამება გრაფიკზე დაახლოებით 2,5 მმ-ს შერჩეული მასშტაბით). ხაზის სისქე შეესაბამება ექვივალენტური წინააღმდეგობის გაზომვის შეცდომას. შედეგად მიღებული გრაფიკი ნაჩვენებია ნახ. 17.

ბრინჯი. 17. გამომავალი ძაბვის გრაფიკი

AB მონაკვეთში ეკვივალენტური წინააღმდეგობის მნიშვნელობიდან

გრაფიკი წააგავს უკუპროპორციულ გრაფიკს. ამის დასადასტურებლად, მოდით გამოვსახოთ გამომავალი ძაბვის დამოკიდებულება ეკვივალენტური წინაღობის ორმხრივობაზე. უ = ვ(1/რ ე), ანუ გამტარობისგან σ ჯაჭვები. მოხერხებულობისთვის წარმოგიდგენთ ამ გრაფიკის მონაცემებს შემდეგი ცხრილის სახით:

მიღებული გრაფიკი (ნახ. 18) ადასტურებს დაშვებულ ვარაუდს: გამომავალი ძაბვა დატვირთვის წინაღობაზე R n1უკუპროპორციულია წრის AB განყოფილების ეკვივალენტური წინააღმდეგობის მიმართ: უ = 0,0017/რ ე.

ვირჩევთ სხვა სასწავლო ობიექტს: OI No2 – დატვირთვის წინააღმდეგობის სხვა მნიშვნელობას R n2და შეასრულეთ ყველა იგივე მოქმედება. ვიღებთ მსგავს შედეგს, მაგრამ განსხვავებული კოეფიციენტით კ.

ჩვენ ვაყალიბებთ პასუხს PZ-ზე: გამომავალი ძაბვა დატვირთვის წინააღმდეგობაზე R nუკუპროპორციულია წრიული განყოფილების ეკვივალენტური წინააღმდეგობის მნიშვნელობისა, რომელიც შედგება სამი პარალელურად დაკავშირებული დირიჟორისგან, რომლებიც შეიძლება დაკავშირებული იყოს რვა კომბინაციიდან ერთში.

ბრინჯი. 18. გამომავალი ძაბვის დამოკიდებულების გრაფიკი AB წრედის განყოფილების გამტარობაზე.

გაითვალისწინეთ, რომ განსახილველი სქემა არის ციფრული ანალოგური გადამყვანი (DAC) – მოწყობილობა, რომელიც გარდაქმნის ციფრულ კოდს (ამ შემთხვევაში ორობითი) ანალოგურ სიგნალად (ამ შემთხვევაში ძაბვად).

აქტივობების დაგეგმვა შემეცნებითი პრობლემის გადასაჭრელად No4

კონკრეტული ფიზიკური სიდიდის კონკრეტული მნიშვნელობის ექსპერიმენტული განსაზღვრა (შემეცნებითი პრობლემის გადაჭრა No4) შეიძლება განხორციელდეს ორ სიტუაციაში: 1) მითითებული ფიზიკური სიდიდის პოვნის მეთოდი უცნობია და 2) ამ სიდიდის პოვნის მეთოდი აქვს უკვე შემუშავებულია. პირველ სიტუაციაში საჭიროა მეთოდის (მოქმედებების სისტემის) შემუშავება და აღჭურვილობის შერჩევა მისი პრაქტიკული განხორციელებისთვის. მეორე ვითარებაში საჭიროა ამ მეთოდის შესწავლა, ანუ იმის გარკვევა, თუ რა აღჭურვილობა უნდა იქნას გამოყენებული ამ მეთოდის პრაქტიკული განსახორციელებლად და როგორი უნდა იყოს მოქმედებების სისტემა, რომლის თანმიმდევრული განხორციელება საშუალებას მოგცემთ მიიღოთ კონკრეტული ღირებულების კონკრეტული ღირებულება კონკრეტულ სიტუაციაში. ორივე სიტუაციისთვის საერთოა სასურველი სიდიდის გამოხატვა სხვა რაოდენობებში, რომელთა მნიშვნელობის პოვნა შესაძლებელია პირდაპირი გაზომვით. ამბობენ, რომ ამ შემთხვევაში ადამიანი ახორციელებს ირიბ გაზომვას.

არაპირდაპირი გაზომვით მიღებული მნიშვნელობები არასწორია. ეს გასაგებია: ისინი აღმოჩენილია პირდაპირი გაზომვების შედეგების საფუძველზე, რომლებიც ყოველთვის არაზუსტია. ამასთან დაკავშირებით, No4 შემეცნებითი პრობლემის გადაჭრის მოქმედებების სისტემა აუცილებლად უნდა მოიცავდეს შეცდომების გამოთვლას მოქმედებებს.

ირიბ გაზომვებში შეცდომების საპოვნელად შემუშავებულია ორი მეთოდი: შეცდომის საზღვრების მეთოდი და საზღვრების მეთოდი. განვიხილოთ თითოეული მათგანის შინაარსი.

შეცდომის საზღვრების მეთოდი

შეცდომის საზღვრების მეთოდი ეფუძნება დიფერენციაციას.

მოდით ირიბად გაზომილი რაოდენობა ზეარის რამდენიმე არგუმენტის ფუნქცია: y = f(X 1, X 2, …, X N).

რაოდენობები X 1, X 2, ..., X nგაზომილი პირდაპირი მეთოდებით აბსოლუტური შეცდომებით Δ X 1,Δ X 2,...,Δ X N. შედეგად, ღირებულება ზეასევე აღმოჩნდება გარკვეული შეცდომით Δ u.

ჩვეულებრივ Δ X 1<< Х 1, Δ X 2<< Х 2 , …, Δ X N<< Х n , Δ წ<< у. მაშასადამე, ჩვენ შეგვიძლია გადავიდეთ უსასრულო სიდიდეებზე, ანუ შევცვალოთ Δ X 1,Δ X 2,...,Δ XN,Δ წმათი დიფერენციაციები dХ 1, dХ 2, ..., dХ N, dyშესაბამისად. შემდეგ შედარებითი შეცდომა

ფუნქციის ფარდობითი შეცდომა უდრის მისი ბუნებრივი ლოგარითმის დიფერენციალს.

ტოლობის მარჯვენა მხარეს, ცვლადი რაოდენობების დიფერენციალურის ნაცვლად, ჩანაცვლებულია მათი აბსოლუტური შეცდომები, ხოლო თავად რაოდენობების ნაცვლად, მათი საშუალო მნიშვნელობები. შეცდომის ზედა ზღვრის დასადგენად, შეცდომების ალგებრული ჯამი იცვლება არითმეტიკული ჯამით.

ფარდობითი შეცდომის ცოდნა, იპოვე აბსოლუტური შეცდომა

Δ ზე= ε შენ,

სადაც ნაცვლად ზეშეცვალეთ გაზომვის შედეგად მიღებული მნიშვნელობა

თქვენ ხართ = ვ (<X 1>, <Х 2 >, ..., <Х n > ).

ყველა შუალედური გამოთვლა ხორციელდება მიახლოებითი გამოთვლების წესების მიხედვით ერთი სათადარიგო ციფრით. საბოლოო შედეგი და შეცდომები დამრგვალებულია ზოგადი წესების მიხედვით. პასუხი იწერება ფორმაში

Y = Y ნიშნავს.± Δ უ; ε y =...

ფარდობითი და აბსოლუტური შეცდომების გამონათქვამები დამოკიდებულია ფუნქციის ტიპზე u.ძირითადი ფორმულები, რომლებიც ხშირად გვხვდება ლაბორატორიული სამუშაოების შესრულებისას, წარმოდგენილია ცხრილში 5.

ამ ამოცანისთვის შეგიძლიათ მიიღოთ 2 ქულა 2020 წლის ერთიან სახელმწიფო გამოცდაზე

ფიზიკაში ერთიანი სახელმწიფო გამოცდის მე-11 ამოცანა ეთმობა თერმოდინამიკისა და მოლეკულური კინეტიკური თეორიის საფუძვლებს. ამ ბილეთის ზოგადი თემაა სხვადასხვა ფენომენის ახსნა.

ფიზიკაში ერთიანი სახელმწიფო გამოცდის მე-11 ამოცანა ყოველთვის ერთნაირად არის აგებული: სტუდენტს შესთავაზებენ გრაფიკს ან რაიმე ურთიერთობის აღწერას (თერმული ენერგიის გამოყოფა სხეულის გაცხელებისას, გაზის წნევის ცვლილება მისი ტემპერატურის მიხედვით ან სიმკვრივე, ნებისმიერი პროცესი იდეალურ გაზში). ამის შემდეგ არის ხუთი განცხადება, რომელიც პირდაპირ ან ირიბად ეხება ბილეთის თემას და წარმოადგენს თერმოდინამიკური კანონების ტექსტურ აღწერას. აქედან სტუდენტმა უნდა აირჩიოს ორი დებულება, რომელსაც ის თვლის ჭეშმარიტად და რომელიც შეესაბამება პირობას.

ფიზიკის ერთიანი სახელმწიფო გამოცდის მე-11 დავალება ჩვეულებრივ აშინებს სტუდენტებს, რადგან შეიცავს უამრავ ციფრულ მონაცემს, ცხრილს და გრაფიკს. ფაქტიურად თეორიულია და კითხვაზე პასუხის გაცემისას მოსწავლეს არაფრის გამოთვლა არ მოუწევს. ამიტომ, ფაქტობრივად, ეს კითხვა ჩვეულებრივ არ იწვევს რაიმე განსაკუთრებულ სირთულეებს. ამასთან, მოსწავლემ ადეკვატურად უნდა შეაფასოს თავისი შესაძლებლობები და მეთერთმეტე დავალებაზე „ძალიან დიდხანს დარჩენა“ არ არის რეკომენდებული, რადგან მთელი ტესტის დასრულების დრო შეზღუდულია გარკვეული წუთებით.

ჭურჭელში წყლის გაგრილების სიჩქარის შესწავლა

სხვადასხვა პირობებში

ბრძანება გაუშვა:

გუნდის ნომერი:

იაროსლავლი, 2013 წ

კვლევის პარამეტრების მოკლე აღწერა

ტემპერატურა

სხეულის ტემპერატურის კონცეფცია ერთი შეხედვით მარტივი და გასაგები ჩანს. ყოველდღიური გამოცდილებიდან ყველამ იცის, რომ არსებობს ცხელი და ცივი სხეულები.

ექსპერიმენტებმა და დაკვირვებებმა აჩვენა, რომ როდესაც ორი სხეული მოდის კონტაქტში, რომელთაგან ერთს აღვიქვამთ როგორც ცხელ, ხოლო მეორეს როგორც ცივს, ხდება ცვლილებები როგორც პირველი, ასევე მეორე სხეულის ფიზიკურ პარამეტრებში. "თერმომეტრით გაზომილ ფიზიკურ რაოდენობას და სხეულის ყველა სხეულისთვის ან სხეულის ნაწილებისთვის, რომლებიც ერთმანეთთან თერმოდინამიკურ წონასწორობაშია, ერთნაირია, ტემპერატურა ეწოდება." როდესაც თერმომეტრი შედის შესწავლილ სხეულთან კონტაქტში, ჩვენ ვხედავთ სხვადასხვა სახის ცვლილებებს: მოძრაობს სითხის „სვეტი“, იცვლება აირის მოცულობა და ა.შ. მაგრამ მალე თერმომეტრსა და სხეულს შორის აუცილებლად დგება თერმოდინამიკური წონასწორობა - მდგომარეობა, რომელშიც ამ სხეულების დამახასიათებელი ყველა სიდიდე: მათი მასები, მოცულობა, წნევა და ა.შ. ამ მომენტიდან თერმომეტრი აჩვენებს არა მხოლოდ საკუთარ ტემპერატურას, არამედ შესწავლილი სხეულის ტემპერატურასაც. ყოველდღიურ ცხოვრებაში, ტემპერატურის გაზომვის ყველაზე გავრცელებული გზა თხევადი თერმომეტრია. აქ სითხეების გაცხელებისას გაფართოების თვისება გამოიყენება ტემპერატურის გასაზომად. სხეულის ტემპერატურის გასაზომად, თერმომეტრი მოჰყავთ მასთან კონტაქტში და ხდება სითბოს გადაცემის პროცესი სხეულსა და თერმომეტრს შორის თერმული წონასწორობის დამყარებამდე. იმის უზრუნველსაყოფად, რომ გაზომვის პროცესში სხეულის ტემპერატურა შესამჩნევად არ იცვლება, თერმომეტრის მასა მნიშვნელოვნად ნაკლები უნდა იყოს სხეულის მასაზე, რომლის ტემპერატურაც გაზომილია.

სითბოს გაცვლა

გარე სამყაროს თითქმის ყველა ფენომენს და ადამიანის ორგანიზმში არსებულ სხვადასხვა ცვლილებას თან ახლავს ტემპერატურის ცვლილებები. სითბოს გაცვლის ფენომენი თან ახლავს ჩვენს ყოველდღიურ ცხოვრებას.

მე-17 საუკუნის ბოლოს, ცნობილმა ინგლისელმა ფიზიკოსმა ისააკ ნიუტონმა გამოთქვა ჰიპოთეზა: ”ორ სხეულს შორის სითბოს გაცვლის სიჩქარე უფრო დიდია, რაც უფრო განსხვავდება მათი ტემპერატურა (სითბოს გაცვლის კურსით ვგულისხმობთ ტემპერატურის ცვლილებას დროის ერთეულზე). . სითბოს გადაცემა ყოველთვის ხდება გარკვეული მიმართულებით: უფრო მაღალი ტემპერატურის მქონე სხეულებიდან დაბალი ტემპერატურის მქონე სხეულებამდე. ამაში არაერთი დაკვირვება გვარწმუნებს, თუნდაც ყოველდღიურ დონეზე (ჩაის ჭიქაში ჩაის კოვზი თბება, მაგრამ ჩაი კლებულობს). როდესაც სხეულების ტემპერატურა ტოლდება, სითბოს გაცვლის პროცესი ჩერდება, ანუ ხდება თერმული წონასწორობა.

მარტივი და გასაგები განცხადება იმის შესახებ, რომ სითბო დამოუკიდებლად გადადის მხოლოდ უფრო მაღალი ტემპერატურის მქონე სხეულებიდან უფრო დაბალი ტემპერატურის მქონე სხეულებზე და არა პირიქით, არის ფიზიკის ერთ-ერთი ფუნდამენტური კანონი და ეწოდება თერმოდინამიკის II კანონი, ეს კანონი ჩამოყალიბდა. მე-18 საუკუნეში გერმანელი მეცნიერის რუდოლფ კლაუზიუსის მიერ.

Სწავლაჭურჭელში წყლის გაგრილების სიჩქარე სხვადასხვა პირობებში

ჰიპოთეზა: ვვარაუდობთ, რომ ჭურჭელში წყლის გაგრილების სიჩქარე დამოკიდებულია წყლის ზედაპირზე ჩამოსხმული სითხის ფენაზე (კარაქი, რძე).

სამიზნე: დაადგინეთ, გავლენას ახდენს თუ არა კარაქის ზედაპირული ფენა და რძის ზედაპირული ფენა წყლის გაგრილების სიჩქარეზე.

Დავალებები:
1. შეისწავლეთ წყლის გაგრილების ფენომენი.

2. განსაზღვრეთ ზეთის ზედაპირის ფენით წყლის გაგრილების ტემპერატურის დამოკიდებულება დროზე, შედეგები ჩაწერეთ ცხრილში.

3. განსაზღვრეთ წყლის გაციების ტემპერატურის დამოკიდებულება რძის ზედაპირულ ფენასთან დროზე, შედეგები ჩაწერეთ ცხრილში.

4. შეადგინეთ დამოკიდებულების გრაფიკები და გააანალიზეთ შედეგები.

5. გამოიტანეთ დასკვნა იმაზე, თუ რომელ ზედაპირულ ფენას აქვს წყლის უფრო დიდი გავლენა წყლის გაგრილების სიჩქარეზე.

აღჭურვილობა: ლაბორატორიული მინა, წამზომი, თერმომეტრი.

ექსპერიმენტული გეგმა:
1. თერმომეტრის მასშტაბის გაყოფის მნიშვნელობის განსაზღვრა.

2. გაზომეთ წყლის ტემპერატურა გაციებისას ყოველ 2 წუთში.

3. გაზომეთ ტემპერატურა წყლის გაციებისას ზეთის ზედაპირის ფენით ყოველ 2 წუთში.

4. ყოველ 2 წუთში ერთხელ გაზომეთ ტემპერატურა წყლის გაციებისას რძის ზედაპირული ფენით.

5. ჩაწერეთ გაზომვის შედეგები ცხრილში.

6. ცხრილის მონაცემებზე დაყრდნობით შექმენით წყლის ტემპერატურის გრაფიკები დროის მიმართ.

8. შედეგების ანალიზი და მათი დასაბუთება.

9. გამოიტანე დასკვნა.

სამუშაოს დასრულება

ჯერ წყალი 3 ჭიქაში გავაცხელეთ 71,5⁰C ტემპერატურამდე. შემდეგ ერთ ჭიქაში ჩავასხათ მცენარეული ზეთი, მეორეში კი რძე. ზეთი გადანაწილდა წყლის ზედაპირზე, ქმნიდა თანაბარ ფენას. მცენარეული ზეთი არის მცენარეული მასალისგან მოპოვებული პროდუქტი და შედგება ცხიმოვანი მჟავებისა და მასთან დაკავშირებული ნივთიერებებისგან. რძე შერეული იყო წყალში (ემულსიის წარმოქმნა), რაც მიუთითებდა, რომ რძე ან წყლით იყო განზავებული და არ შეესაბამებოდა შეფუთვაზე მითითებულ ცხიმიანობას, ან მზადდებოდა მშრალი პროდუქტისგან და ორივე შემთხვევაში ფიზიკურ თვისებებს. რძის შეცვლილი. ნატურალური რძე, წყლით გაუხსნელი, აყალიბებს თრომბს წყალში და გარკვეული დროის განმავლობაში არ იხსნება. სითხეების გაგრილების დროის დასადგენად, ჩვენ ვაფიქსირებდით გაგრილების ტემპერატურას ყოველ 2 წუთში.

მაგიდა. სითხეების გაგრილების დროის შესწავლა.

თხევადი
წყალი, t,⁰С
წყალი ზეთით, t,⁰С
წყალი რძით, t,⁰С

ცხრილის მიხედვით, ჩვენ ვხედავთ, რომ ყველა ექსპერიმენტში საწყისი პირობები ერთნაირი იყო, მაგრამ ექსპერიმენტიდან 20 წუთის შემდეგ სითხეებს აქვთ განსხვავებული ტემპერატურა, რაც ნიშნავს, რომ მათ აქვთ სითხის გაციების განსხვავებული სიჩქარე.

ეს უფრო ნათლად არის წარმოდგენილი გრაფიკში.

ღერძების ტემპერატურისა და დროის კოორდინატულ სიბრტყეში მონიშნული იყო წერტილები, რომლებიც აჩვენებენ ამ სიდიდეებს შორის კავშირს. მნიშვნელობების საშუალო გაანგარიშებით, ჩვენ დავხატეთ ხაზი. გრაფიკი გვიჩვენებს წყლის გაგრილების ტემპერატურის წრფივ დამოკიდებულებას გაგრილების დროზე სხვადასხვა პირობებში.

მოდით გამოვთვალოთ წყლის გაგრილების სიჩქარე:

ა) წყლისთვის

0-10 წთ (ºС/წთ)

10-20 წთ (ºС/წთ)
ბ) წყლის ზედაპირული ზეთის ფენით

0-10 წთ (ºС/წთ)

10-20 წთ (ºС/წთ)
ბ) რძით წყლისთვის

0-10 წთ (ºС/წთ)

10-20 წთ (ºС/წთ)

როგორც გამოთვლებიდან ჩანს, წყალი და ზეთი ყველაზე ნელა გაცივდა. ეს გამოწვეულია იმით, რომ ზეთის ფენა არ აძლევს წყალს სითბოს ინტენსიურად გაცვლას ჰაერთან. ეს ნიშნავს, რომ სითბოს გაცვლა წყალსა და ჰაერს შორის შენელდება, წყლის გაგრილების სიჩქარე მცირდება და წყალი უფრო დიდხანს რჩება ცხელი. ეს შეიძლება გამოვიყენოთ ხარშვისას, მაგალითად მაკარონის მოხარშვისას, დავამატოთ ზეთი, მაკარონი უფრო სწრაფად იხარშება და არ იკვრება.

წყალს ყოველგვარი დანამატების გარეშე აქვს ყველაზე სწრაფი გაგრილების სიჩქარე, რაც იმას ნიშნავს, რომ უფრო სწრაფად გაცივდება.

დასკვნა: ამრიგად, ჩვენ ექსპერიმენტულად დავადასტურეთ, რომ ზეთის ზედაპირული ფენა უფრო მეტ გავლენას ახდენს წყლის გაგრილების სიჩქარეზე, გაციების სიჩქარე მცირდება და წყალი უფრო ნელა კლებულობს.

დავალებების კატალოგი.
Მე -2 ნაწილი

დახარისხება ძირითადი პირველი მარტივი პირველი რთული პოპულარობა პირველი ახალი პირველი ძველი
გაიარეთ ტესტები ამ ამოცანებზე
დაუბრუნდით დავალების კატალოგს
ვერსია MS Word-ში დასაბეჭდად და კოპირებისთვის

დუღილის ტემპერატურამდე წინასწარ გახურებული სითხის დუღილის პროცესში მიდის მასზე გადაცემული ენერგია

1) მოლეკულების მოძრაობის საშუალო სიჩქარის გაზრდა

2) მოლეკულების მოძრაობის საშუალო სიჩქარის გაზრდა და მოლეკულებს შორის ურთიერთქმედების ძალების გადალახვა

3) მოლეკულებს შორის ურთიერთქმედების ძალების გადალახვა მათი მოძრაობის საშუალო სიჩქარის გაზრდის გარეშე

4) მოლეკულების მოძრაობის საშუალო სიჩქარის გაზრდა და მოლეკულებს შორის ურთიერთქმედების ძალების გაზრდა

გამოსავალი.

ადუღებისას სითხის ტემპერატურა არ იცვლება, მაგრამ ხდება აგრეგაციის სხვა მდგომარეობაზე გადასვლის პროცესი. აგრეგაციის სხვა მდგომარეობის ფორმირება ხდება მოლეკულებს შორის ურთიერთქმედების ძალების გადალახვით. ტემპერატურის მუდმივობა ასევე ნიშნავს მოლეკულების მოძრაობის საშუალო სიჩქარის მუდმივობას.

პასუხი: 3

წყარო: ფიზიკის სახელმწიფო აკადემია. მთავარი ტალღა. ვარიანტი 1313.

ღია ჭურჭელი წყლით არის განთავსებული ლაბორატორიაში, რომელშიც შენარჩუნებულია გარკვეული ტემპერატურა და ჰაერის ტენიანობა. აორთქლების სიჩქარე ტოლი იქნება ჭურჭელში წყლის კონდენსაციის სიჩქარის

1) მხოლოდ იმ შემთხვევაში, თუ ლაბორატორიაში ტემპერატურა 25 °C-ზე მეტია

2) მხოლოდ იმ პირობით, რომ ლაბორატორიაში ჰაერის ტენიანობა არის 100%

3) მხოლოდ იმ პირობით, რომ ლაბორატორიაში ტემპერატურა 25 ° C-ზე ნაკლებია და ჰაერის ტენიანობა 100%-ზე ნაკლები

4) ლაბორატორიაში ნებისმიერ ტემპერატურასა და ტენიანობაზე

გამოსავალი.

აორთქლების სიჩქარე ჭურჭელში წყლის კონდენსაციის სიჩქარის ტოლი იქნება მხოლოდ იმ შემთხვევაში, თუ ლაბორატორიაში ჰაერის ტენიანობა 100%-ია, მიუხედავად ტემპერატურისა. ამ შემთხვევაში შეინიშნება დინამიური წონასწორობა: რამდენი მოლეკულა აორთქლდა, იმდენივე შედედებული.

სწორი პასუხი მითითებულია ნომრის ქვეშ 2.

პასუხი: 2

წყარო: ფიზიკის სახელმწიფო აკადემია. მთავარი ტალღა. ვარიანტი 1326.

1) 1 კგ ფოლადის 1 °C-ით გასათბობად საჭიროა 500 ჯ ენერგიის დახარჯვა.

2) 500 კგ ფოლადი 1 °C-ით გასათბობად საჭიროა 1 ჯ ენერგიის დახარჯვა.

3) 1 კგ ფოლადის 500 °C-ით გასათბობად საჭიროა 1 ჯ ენერგიის დახარჯვა.

4) 500 კგ ფოლადი 1 °C-ით გასათბობად საჭიროა 500 ჯ ენერგიის დახარჯვა.

გამოსავალი.

სპეციფიკური სითბური სიმძლავრე ახასიათებს ენერგიის რაოდენობას, რომელიც უნდა გადაეცეს ერთი კილოგრამი ნივთიერებიდან, რომლისგანაც სხეული შედგება, რათა გაცხელდეს ის ერთი გრადუსით ცელსიუსით. ამრიგად, 1 კგ ფოლადი 1 °C-ით გასათბობად საჭიროა 500 ჯ ენერგიის დახარჯვა.

სწორი პასუხი მითითებულია ნომრის ქვეშ 1.

პასუხი: 1

წყარო: ფიზიკის სახელმწიფო აკადემია. მთავარი ტალღა. Შორეული აღმოსავლეთი. ვარიანტი 1327.

ფოლადის სპეციფიკური თბოტევადობაა 500 ჯ/კგ °C. Რას ნიშნავს ეს?

1) 1 კგ ფოლადის 1 ° C-ით გაციებისას ენერგია გამოიყოფა 500 ჯ

2) 500 კგ ფოლადის 1 °C-ით გაციებისას ენერგია გამოიყოფა 1 ჯ

3) როდესაც 1 კგ ფოლადი გაცივდება 500 °C-ით, გამოიყოფა 1 J ენერგია

4) 500 კგ ფოლადის 1 ° C-ით გაციებისას ენერგია გამოიყოფა 500 ჯ

გამოსავალი.

სპეციფიკური სითბოს სიმძლავრე ახასიათებს ენერგიის რაოდენობას, რომელიც უნდა გადაეცეს ნივთიერების ერთ კილოგრამს, რათა გაცხელდეს ის ერთი გრადუსი ცელსიუსით. ამრიგად, 1 კგ ფოლადი 1 °C-ით გასათბობად საჭიროა 500 ჯ ენერგიის დახარჯვა.

სწორი პასუხი მითითებულია ნომრის ქვეშ 1.

პასუხი: 1

წყარო: ფიზიკის სახელმწიფო აკადემია. მთავარი ტალღა. Შორეული აღმოსავლეთი. ვარიანტი 1328.

რეგინა მაგადეევა 09.04.2016 18:54

ჩემს მერვე კლასის სახელმძღვანელოში სპეციფიკური სითბური სიმძლავრის ჩემი განმარტება ასე გამოიყურება: ფიზიკური სიდიდე, რომელიც რიცხობრივად უდრის სითბოს რაოდენობას, რომელიც უნდა გადავიდეს 1 კგ წონაზე, რომ შეიცვალოს მისი ტემპერატურა! 1 გრადუსით. გამოსავალში ნათქვამია, რომ 1 გრადუსით გასათბობად საჭიროა სპეციფიკური სითბოს სიმძლავრე.